Кристаллооптика

Экспертиза РАН

Проведена экспертиза
Российской Академией Наук

Подробнее

Экспертиза РАН

Проведена экспертиза
Российской Академией Наук

Подробнее

Кристаллоо́птика — раздел оптики, который описывает поведение света в анизотропных средах, то есть в таких средах (например, кристаллах), в которых свет ведёт себя по-разному в зависимости от того, в каком направлении он распространяется. Показатель преломления зависит как от состава, так и от кристаллической структуры вещества и может быть рассчитан с использованием соотношения Гладстона — Дейла. Кристаллы обычно по своей природе анизотропны, а в некоторых средах (например, жидких кристаллах) можно вызвать анизотропию, приложив внешнее электрическое поле.

Изотропные среды

Типичные прозрачные среды, такие как стекло, изотропны, что означает, что свет ведет себя одинаково независимо от того, в каком направлении он распространяется в среде. В терминах уравнений Максвелла в диэлектрике это устанавливает связь между полем электрического смещения D и электрическим полем E:

$\mathbf {D} =\varepsilon _{0}\mathbf {E} +\mathbf {P}$

где ε₀ — диэлектрическая проницаемость свободного пространства, а P — электрическая поляризация (векторное поле, соответствующее электрическому дипольному моменту, присутствующему в среде). Физически поле поляризации можно рассматривать как реакцию среды на электрическое поле световой волны.

Электрическая восприимчивость

В изотропной и линейной среде поле поляризации P пропорционально и сонаправлено электрическому полю E:

$\mathbf {P} =\chi \varepsilon _{0}\mathbf {E}$

где χ — электрическая восприимчивость среды. Соотношение между D и E представимо в виде:

$\mathbf {D} =\varepsilon _{0}\mathbf {E} +\chi \varepsilon _{0}\mathbf {E} =\varepsilon _{0}(1+\chi )\mathbf {E} =\varepsilon \mathbf {E}$

где

$\varepsilon =\varepsilon _{0}(1+\chi )$

— диэлектрическая проницаемость среды. Значение 1 + χ называется относительной диэлектрической проницаемостью среды и связано с показателем преломления n для немагнитных сред соотношением

$n={\sqrt {1+\chi }}$.

Анизотропные среды

В анизотропной среде, такой как кристалл, поле поляризации P не обязательно сонаправлено с электрическим полем световой волны E. С физической точки зрения это можно представить в виде диполей, индуцированных в среде электрическим полем, имеющим определённые предпочтительные направления, и связанных с физической структурой кристалла. Это можно записать в виде:

$\mathbf {P} =\varepsilon _{0}{\boldsymbol {\chi }}\mathbf {E} .$

Здесь χ — уже не число, как в изотропных средах, а тензор 2-го ранга, называемый тензором электрической восприимчивости. Его компоненты в 3-х измерениях представимы в виде:

${\begin{pmatrix}P_{x}\\P_{y}\\P_{z}\end{pmatrix}}=\varepsilon _{0}{\begin{pmatrix}\chi _{xx}&\chi _{xy}&\chi _{xz}\\\chi _{yx}&\chi _{yy}&\chi _{yz}\\\chi _{zx}&\chi _{zy}&\chi _{zz}\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}E_{x}\\E_{y}\\E_{z}\end{pmatrix}}$,

или, используя соглашение о суммировании:

$P_{i}=\varepsilon _{0}\sum _{j\in \{x,y,z\}}\chi _{ij}E_{j}\quad .$

Поскольку χ — тензор, P не обязательно коллинеарен E.

В немагнитных и прозрачных материалах χ_ij = χ_ji, то есть тензор χ действительный и симметричный. Таким образом ,в соответствии со спектральной теоремой, можно диагонализовать тензор, выбрав соответствующий набор координатных осей, обнуляя все компоненты тензора, кроме диагональных χ_xx, χ_yy и χ_zz. Это даёт набор соотношений:

$P_{x}=\varepsilon _{0}\chi _{xx}E_{x}$

$P_{y}=\varepsilon _{0}\chi _{yy}E_{y}$

$P_{z}=\varepsilon _{0}\chi _{zz}E_{z}$

Направления x, y и z в этом случае известны как главные оптические оси среды. Обратите внимание, что эти оси будут ортогональными, если все элементы тензора χ действительны, что соответствует случаю, когда показатель преломления действителен во всех направлениях.

Отсюда следует, что D и E также связаны тензором:

$\mathbf {D} =\varepsilon _{0}\mathbf {E} +\mathbf {P} =\varepsilon _{0}\mathbf {E} +\varepsilon _{0}{\boldsymbol {\chi }}\mathbf {E} =\varepsilon _{0}(I+{\boldsymbol {\chi }})\mathbf {E} =\varepsilon _{0}{\boldsymbol {\varepsilon }}\mathbf {E} .$

Здесь ε известен как тензор относительной диэлектрической проницаемости или тензор диэлектрической проницаемости. Следовательно, показатель преломления среды тоже должен зависеть от направления распространения света. Рассмотрим световую волну, распространяющуюся вдоль главной оси z, поляризованную таким образом, чтобы электрическое поле волны было параллельно оси x. С учётом восприимчивости χ_xx и диэлектрической проницаемости ε_xx для показателя преломления имеем:

$n_{xx}=(1+\chi _{xx})^{1/2}=(\varepsilon _{xx})^{1/2}.$

Для волны, поляризованной в направлении y:

$n_{yy}=(1+\chi _{yy})^{1/2}=(\varepsilon _{yy})^{1/2}.$

Таким образом, эти волны будут иметь два разных показателя преломления и распространяться с разной скоростью. Это явление известно как двойное лучепреломление и встречается в некоторых обычных кристаллах, таких как кальцит и кварц.

Если χ_xx = χ_yy ≠ χ_zz, кристалл называется одноосным. (См. Оптическая ось кристалла.) Если х_хх ≠ х_уу и х_yy ≠ х_zz — кристалл называется двухосным. Одноосный кристалл имеет два показателя преломления: «обычный» показатель (n_o) для света, поляризованного в направлениях x или y, и «необычный» показатель (n_e) для поляризации в направлении z. Одноосный кристалл является «положительным», если n_e > n_o, и «отрицательным», если n_e < n_o . Свет, поляризованный под некоторым углом к осям, будет иметь разную фазовую скорость для разных компонентов поляризации и не может быть описан одним показателем преломления. Это часто изображают как эллипсоида показателя преломления.

Прочие эффекты

Некоторые нелинейные оптические явления, такие как электрооптический эффект, вызывают изменение тензора диэлектрической проницаемости среды при приложении внешнего электрического поля, пропорционального (в низшем порядке) напряжённости поля. Это вызывает вращение главных осей среды и изменяет поведение света, проходящего через неё; эффект может быть использован для создания модуляторов света.

В ответ на магнитное поле некоторые изотропные материалы могут приобретать диэлектрический тензор, который является комплексно-эрмитовым; это называется гиромагнитным или магнитооптическим эффектом. В этом случае главные оси представляют собой комплексные векторы, соответствующие эллиптически поляризованному свету, и симметрия относительно обращения времени нарушается. Это может быть использовано, например, для разработки оптических изоляторов.

Тензор диэлектрической проницаемости, который не является эрмитовым, порождает комплексные собственные значения, соответствующие материалу с усилением или поглощением света на определённой частоте.

Примечания

Литература

• КРИСТАЛЛООПТИКА / Научно-технический энциклопедический словарь.
• Кристаллооптика / Большая советская энциклопедия. — М.: Советская энциклопедия. 1969—1978.
• Шубников А. В. Основы оптической кристаллографии. — Москва : Издательство Академии наук СССР, 1958.
• Константинова А. Ф. Гречушников Б. Н. Бокуть Б. В. Валяшко Е.Г. Оптические свойства кристаллов. — Минск : Навука, 1995.
• Ньюнхем Р. Свойства материалов. Анизотропия, симметрия, структура. — Москва, Ижевск : Институт компьютерных исследований, 2007.