Эталон Жире — Турнуа

Предположим, что ${\displaystyle r_{1}}$ это реальна, затем ${\displaystyle |r|=1}$, независимо от ${\displaystyle \delta }$. Это указывает на то, что вся падающая энергия отражается, а интенсивность однородна. Однако многократное отражение вызывает нелинейный сдвиг фазы ${\displaystyle \Phi }$ ,

Чтобы показать этот эффект, мы предполагаем ${\displaystyle r_{1}}$ реально и ${\displaystyle r_{1}={\sqrt {R}}}$, где ${\displaystyle R}$ является отражательной способностью первой поверхности. Определим эффективный фазовый сдвиг ${\displaystyle \Phi }$ через

${\displaystyle r=e^{i\Phi }.}$

Получаем выражение

${\displaystyle \operatorname {tg} \left({\frac {\Phi }{2}}\right)=-{\frac {1+{\sqrt {R}}}{1-{\sqrt {R}}}}\operatorname {tg} \left({\frac {\delta }{2}}\right)}$

Для R = 0 отсутствие отражения от первой поверхности и результирующий нелинейный сдвиг фазы равны изменению фазы в обоих направлениях (${\displaystyle \Phi =\delta }$) — линейный отклик. Однако, при увеличении R нелинейный сдвиг фазы ${\displaystyle \Phi }$ дает нелинейный отклик на ${\displaystyle \delta }$ и показывает пошаговое поведение. Эталон Жире-Турнуа применяется для сжатия лазерных импульсов и нелинейного интерферометра Майкельсона .

Эталоны Жире-Турнуа тесно связаны с эталонами Фабри-Перо. Это можно увидеть, изучив полную отражательную способность эталона Жире-Турнуа, когда отражательная способность его второй поверхности становится меньше 1. В этих условиях равенство ${\displaystyle |r|=1}$ больше не наблюдается: отражательная способность начинает проявлять резонансное поведение, характерное для эталонов Фабри-Перо.