Конвекционный ток

В отличие от обычного электрического тока, обусловленного перемещением нескомпенсированного заряда под действием электрического поля, конвекционный ток осуществляется в результате движения макроскопического тела, выступающего носителем заряженных частиц, или движения пучка заряженных частиц (электронов или ионов). Макроскопическими носителями могут выступать пылинки, макрочастицы, небольшие капельки жидкости, и др. В результате конвекции макрочастицы движутся в пространстве, перенося вместе с собой заряженные частицы, что эквивалентно протеканию электрического тока в направлении движения конвекционных потоков. Конвекционный ток свободных зарядов в движущимся проводнике эквивалентен току проводимости в неподвижном проводнике в их магнитном воздействии на окружающее пространство, что было показано в опыте Г. Роуланда в 1879 году. Результаты опыта Г. Роуланда подтвердили истинность уравнений Максвелла для движущихся сред. Аналогичный опыт был осуществлён русским физиком А. А. Эйхенвальдом в 1903 году, который доказал, что конвекционный ток свободных зарядов на движущимся проводнике и ток связанных зарядов, возникающий при движении наэлектризованного диэлектрика приводит к появлению магнитного поля аналогично току проводимости в неподвижном проводнике. В опыте А. А. Эйхенвальда немагнитный диэлектрик стал намагниченным при механическом движении. Важным выводом из опыта Эйхенвальда было подтверждение основных принципов теории относительности для движущихся сред^[1].