Квазисредние

Понятие и определение квазисредних введено Н. Н. Боголюбовым в 1960 году и в дальнейшем использовались в методе квазисредних Боголюбова^[1].

Первоначально квазисредние вводились Н. Н. Боголюбовым для описания макроскопических физических систем, состояние термодинамического равновесия которых вырождено, то есть не является инвариантным для стандартных преобразований типа вращения, переноса, изменениям фазы волновой функции, отражения, и др.

Отличительной особенностью квазисредних является то, что они получают конечное приращение при воздействии на систему бесконечно малого поля, в результате воздействия которого вырождение снимается. Данное физическое поле, например, магнитное, выделяет в пространстве некоторое направление (например, совпадающее с вектором напряжённости магнитного поля) и фиксирует его. В этом случае появляется возможность опереться на особые статистически средние значения выбираемой физической величины. В качестве квазисредних обычно выделяют параметры порядка, характеризующие макроскопические системы и их параметры в условиях возможного фазового перехода 2-го рода. Это может относиться к спонтанной намагниченности ферромагнетиков, находящихся при температуре ниже точки Кюри. Квазисредние рассматриваются при описании плотности кристаллов ниже их температуры плавления, и в других аналогичных системах.

Квазисредние находят применение в квантовой теории поля в случаях спонтанного нарушения симметрии систем.